Die Wärmeleitfähigkeit eines Materials ist ein Maß für seine Wärmeleitfähigkeit. Es wird allgemein mit .
Die Wärmeübertragung erfolgt bei Materialien mit niedriger Wärmeleitfähigkeit mit einer geringeren Geschwindigkeit als bei Materialien mit hoher Wärmeleitfähigkeit. Zum Beispiel haben Metalle typischerweise eine hohe Wärmeleitfähigkeit und sind sehr effizient bei der Wärmeleitung, während das Gegenteil bei isolierenden Materialien wie Styropor zutrifft. Dementsprechend werden Materialien mit hoher Wärmeleitfähigkeit in Wärmesenkenanwendungen weit verbreitet und Materialien mit niedriger Wärmeleitfähigkeit werden als Wärmeisolierung verwendet. Der Kehrwert der Wärmeleitfähigkeit wird als Wärmewiderstand bezeichnet.
Die definierende Gleichung für die Wärmeleitfähigkeit lautet wobei Wärmefluß, ist die Wärmeleitfähigkeit, und ist der Temperaturgradient. Dies ist als Fourier-Gesetz für die Wärmeleitung bekannt. Obwohl allgemein als Skalar ausgedrückt, ist die allgemeinste Form der Wärmeleitfähigkeit ein Tensor zweiter Ordnung. Die tensorielle Beschreibung wird jedoch nur in anisotropen Materialien erforderlich.
Definition [ edit ]
Einfache Definition [ edit ]
Betrachten Sie ein festes Material zwischen zwei Umgebungen mit unterschiedlichen Temperaturen. sei die Temperatur bei und die Temperatur bei [19659064] x
Nach dem zweiten Hauptsatz der Thermodynamik fließt Wärme von der heißen in die kalte Umgebung, um die Temperaturdifferenz auszugleichen. Dies wird in Form eines Wärmeflusses quantifiziert, der die Geschwindigkeit pro Flächeneinheit angibt, mit der Wärme in eine bestimmte Richtung fließt (in diesem Fall) die x-Richtung). In vielen Materialien wird beobachtet, dass direkt proportional zu der Temperaturdifferenz ist und umgekehrt proportional zur Trennung ist: [1]
Die Proportionalitätskonstante ist die Wärmeleitfähigkeit; es ist eine physikalische Eigenschaft des Materials. Im vorliegenden Szenario ist seit Wärmeströme in der negativen x-Richtung und negativ, was wiederum bedeutet, dass . Im Allgemeinen ist immer als positiv definiert. Dieselbe Definition von kann auch auf Gase und Flüssigkeiten ausgedehnt werden, vorausgesetzt, andere Arten des Energietransports, wie Konvektion und Strahlung, werden eliminiert .
Der Einfachheit halber haben wir hier angenommen, dass k nicht signifikant variiert, da die Temperatur von bis . Fälle, in denen die Temperaturschwankung von nicht zu vernachlässigen ist, müssen unter Verwendung der allgemeineren Definition von wird unten diskutiert.
Allgemeine Definition [ edit ]
Als Wärmeleitung wird der Energietransport durch zufällige molekulare Bewegung über einen Temperaturgradienten definiert. Es unterscheidet sich vom Energietransport durch Konvektion und molekulare Arbeit dadurch, dass es keine makroskopischen Flüsse oder arbeitsintensiven inneren Spannungen gibt.
Der Energiefluss aufgrund der Wärmeleitung wird als Wärme klassifiziert und durch den Vektor "/> quantifiziert. displaystyle mathbf {q} ( mathbf {r}, t)} die den Wärmefluss an Position [gibt] 19659171] r
. Gemäß dem zweiten Hauptsatz der Thermodynamik fließt Wärme von hoher zu niedriger Temperatur. Es ist daher vernünftig zu postulieren, dass
wo Proportionalitätskonstante, dies ist die Wärmeleitfähigkeit Fourier-Gesetz der Wärmeleitung genannt: In Wirklichkeit handelt es sich nicht um ein Gesetz, sondern um eine Definition von Wärmeleitfähigkeit im Hinblick auf die unabhängigen physikalischen Größen und Daher hängt seine Nützlichkeit von der Fähigkeit ab, für ein gegebenes Material unter gegebenen Bedingungen zu bestimmen. Man beachte, dass selbst normalerweise von und dadurch implizit im Weltraum und Zeit. Eine explizite Raum- und Zeitabhängigkeit könnte auch auftreten, wenn das Material inhomogen ist oder sich mit der Zeit ändert. [4]
In manchen Festkörpern ist die Wärmeleitung anisotrop, dh der Wärmefluss ist nicht immer anisotrop parallel zum Temperaturgradienten. Um ein solches Verhalten zu erklären, muss eine tensorische Form des Fourier-Gesetzes verwendet werden:
wobei ist ein symmetrischer Tensor zweiter Ordnung, der als Wärmeleitfähigkeitstensor bezeichnet wird. [5]
Eine implizite Annahme in der obigen Beschreibung ist das Vorhandensein eines lokalen thermodynamischen Gleichgewichts, das ein solches erlaubt um ein Temperaturfeld zu definieren .
Andere Größen [ edit ]
In der technischen Praxis ist es üblich, in Mengen zu arbeiten, die von der Wärmeleitfähigkeit abhängen und konstruktionsspezifische Merkmale wie z Bauteilabmessungen.
Beispielsweise ist Wärmeleitfähigkeit definiert als die Wärmemenge, die in Einheitszeit durch eine Platte von einem bestimmten Bereich und einer bestimmten Dicke fließt, wenn sich die gegenüberliegenden Flächen in der Temperatur um einen Kelvin unterscheiden . Für eine Platte mit Wärmeleitfähigkeit Fläche die Leitfähigkeit ist gemessen in W⋅K -1 Alternativ
ASTM C168-15 definiert die Wärmeleitfähigkeit als "Zeitrate des stationären Wärmeflusses durch eine Einheitsfläche eines Materials oder einer Konstruktion, die durch eine Einheitstemperaturdifferenz zwischen den Körperoberflächen induziert wird" und definiert die Einheiten als W / (m 2 ⋅K). [7] Die Beziehung zwischen Wärmeleitfähigkeit und Leitfähigkeit ist analog zu der Beziehung zwischen elektrischer Leitfähigkeit und elektrischer Leitfähigkeit.
Der Wärmewiderstand ist die Umkehrung der Wärmeleitfähigkeit. [8] Es ist eine bequeme Maßnahme im Multikomponenten-Design zu verwenden, da Wärmewiderstände additiv sind, wenn sie in Reihe auftreten. [9]
Es gibt auch ein bekanntes Maß für den Wärmedurchgangskoeffizienten: Die Wärmemenge, die in der Einheitszeit durch eine Einheitsfläche einer Platte mit einer bestimmten Dicke geht, wenn sich ihre gegenüberliegenden Flächen in der Temperatur um einen Kelvin unterscheiden . Der Kehrwert ist Wärmeisolierung . Zusammenfassend gilt für eine Platte mit Wärmeleitfähigkeit Fläche und Dicke haben wir
- Wärmeleitfähigkeit =
- Wärmewiderstand = gemessen in WK -1 -2
- Wärmeisolierung = gemessen in K⋅m 2 ⋅W −1
Der Wärmeübergangskoeffizient ist auch als [194590] bekannt 03] thermische Admittanz in dem Sinne, dass das Material als Wärmeströmung angesehen werden kann. [ Zitat benötigt
Ein zusätzlicher Begriff, thermische Übertragung, quantifiziert die Wärmeleitfähigkeit einer Struktur zusammen mit Wärmeübertragung durch Konvektion und Strahlung. [ Zitat benötigt ] Sie wird in denselben Einheiten wie die Wärmeleitfähigkeit gemessen und wird manchmal als bezeichnet. zusammengesetzte Wärmeleitfähigkeit . Der Begriff U-Wert wird ebenfalls verwendet.
Schließlich verbindet die thermische Diffusivität die Wärmeleitfähigkeit mit der -Dichte und der spezifischen Wärme: [10]
- .
Als solches quantifiziert die thermische Trägheit eines Materials, dh die relative Schwierigkeit, ein Material unter Verwendung von an der Grenze angelegten Wärmequellen auf eine bestimmte Temperatur zu erhitzen. [11]
Im Internationalen Einheitensystem (SI) ist die Wärmeleitfähigkeit gemessen in Watt pro Meter Kelvin (W / (m · K)). Einige Papiere berichten in Watt pro Zentimeter-Kelvin (W / (cm⋅K)).
In imperialen Einheiten wird die Wärmeleitfähigkeit in BTU / (hr⋅ft⋅ ° F) gemessen. [note 1] [12]
Die Dimension der Wärmeleitfähigkeit ist M 1 L 1 T -3 [1945 -1 ausgedrückt in Abmessungen Masse (M), Länge (L) , Zeit (T) und Temperatur (Θ).
Andere Einheiten, die in engem Zusammenhang mit der Wärmeleitfähigkeit stehen, sind in der Bau- und Textilindustrie gebräuchlich. Die Bauindustrie verwendet Einheiten wie den R-Wert (Widerstand) und den U-Wert (Transmission). Obwohl die Wärmeleitfähigkeit eines Materials, das in einem Isolationsprodukt verwendet wird, verwandt ist, hängen die R- und U-Werte von der Dicke des Produkts ab. [note 2]
Auch die Textilindustrie verfügt über mehrere Einheiten das tog und das clo, die den Wärmewiderstand eines Materials analog zu den in der Bauindustrie verwendeten R-Werten ausdrücken.
Messung [ edit ]
Es gibt verschiedene Möglichkeiten, die Wärmeleitfähigkeit zu messen. Jedes ist für eine begrenzte Auswahl an Materialien geeignet. Grob gesagt gibt es zwei Kategorien von Messtechniken: Steady-State und Transient . Steady-State-Techniken schließen die Wärmeleitfähigkeit aus Messungen des Zustands eines Materials ab, sobald ein Temperaturprofil im stationären Zustand erreicht ist, während transiente Techniken den momentanen Zustand eines Systems während der Annäherung an den stationären Zustand beeinflussen. Da es keine explizite Zeitkomponente gibt, erfordern Steady-State-Techniken keine komplizierte Signalanalyse (Steady State impliziert konstante Signale). Der Nachteil ist, dass normalerweise ein ausgereifter Versuchsaufbau erforderlich ist und die Zeit, die benötigt wird, um den stationären Zustand zu erreichen, eine schnelle Messung ausschließt.
Im Vergleich zu Feststoffen sind experimentell die thermischen Eigenschaften von Flüssigkeiten schwieriger zu untersuchen. Denn neben der Wärmeleitung sind in der Regel konvektiver und strahlender Energietransport vorhanden, sofern nicht Maßnahmen zur Begrenzung dieser Prozesse getroffen werden. Die Bildung einer isolierenden Grenzschicht kann auch zu einer offensichtlichen Verringerung der Wärmeleitfähigkeit führen. [13][14]
Experimentelle Werte [ ]
Die thermische Die Leitfähigkeiten üblicher Substanzen umfassen mindestens vier Größenordnungen. Gase haben im Allgemeinen eine geringe Wärmeleitfähigkeit und reine Metalle eine hohe Wärmeleitfähigkeit. Zum Beispiel ist die Wärmeleitfähigkeit von Kupfer unter Standardbedingungen mehr als das 10.000-fache der von Luft.
Von allen Materialien haben Allotrope von Kohlenstoff wie Graphit und Diamant in der Regel die höchsten Wärmeleitfähigkeiten bei Raumtemperatur. [15] Die Wärmeleitfähigkeit von Naturdiamant ist bei Raumtemperatur um ein Vielfaches höher als die von a hochleitfähiges Metall wie Kupfer (wobei der genaue Wert je nach Diamantentyp variiert) [16]
Die Wärmeleitfähigkeiten ausgewählter Substanzen sind hier tabelliert. Eine erweiterte Liste finden Sie in der Liste der Wärmeleitfähigkeiten. Diese Werte sollten aufgrund der Unsicherheiten in Bezug auf Materialdefinitionen als ungefähr angesehen werden.
Einflussfaktoren [ edit ]
Temperature [ edit ]
Die Auswirkung der Temperatur auf die Wärmeleitfähigkeit ist für Metalle und Nichtmetalle unterschiedlich. In Metallen beruht die Wärmeleitfähigkeit hauptsächlich auf freien Elektronen. Nach dem Wiedemann-Franz-Gesetz ist die Wärmeleitfähigkeit von Metallen in etwa proportional zur absoluten Temperatur (in Kelvin) mal der elektrischen Leitfähigkeit. In reinen Metallen nimmt die elektrische Leitfähigkeit mit zunehmender Temperatur ab und somit bleibt das Produkt der beiden, die Wärmeleitfähigkeit, annähernd konstant. Wenn sich die Temperaturen jedoch dem absoluten Nullpunkt nähern, nimmt die Wärmeleitfähigkeit stark ab. [20] In Legierungen ist die Änderung der elektrischen Leitfähigkeit gewöhnlich geringer und daher steigt die Wärmeleitfähigkeit mit der Temperatur, oft proportional zur Temperatur. Viele reine Metalle haben eine maximale Wärmeleitfähigkeit zwischen 2 K und 10 K.
Andererseits beruht die Wärmeleitfähigkeit in Nichtmetallen hauptsächlich auf Gitterschwingungen (Phononen). Mit Ausnahme von Kristallen hoher Qualität bei niedrigen Temperaturen wird der mittlere freie Weg des Phonon bei höheren Temperaturen nicht wesentlich verringert. Daher ist die Wärmeleitfähigkeit von Nichtmetallen bei hohen Temperaturen annähernd konstant. Bei niedrigen Temperaturen weit unter der Debye-Temperatur nimmt die Wärmeleitfähigkeit ab, ebenso wie die Wärmekapazität aufgrund von Trägerstreuung durch Defekte bei sehr niedrigen Temperaturen. [20]
Chemische Phase [
Wenn ein Material eine Phasenänderung durchläuft (z. B. von fest zu flüssig), kann sich die Wärmeleitfähigkeit plötzlich ändern. Wenn zum Beispiel Eis bei 0 ° C zu flüssigem Wasser schmilzt, ändert sich die Wärmeleitfähigkeit von 2,18 W / (m⋅K) auf 0,56 W / (m⋅K). [21]
Noch dramatischer divergiert die Wärmeleitfähigkeit eines Fluids in der Nähe des kritischen Punktes zwischen Dampf und Flüssigkeit. [22]
Thermische Anisotropie [ edit ]
Einige Substanzen wie nichtkubisch Kristalle können unterschiedliche Wärmeleitfähigkeiten entlang verschiedener Kristallachsen aufweisen, aufgrund von Unterschieden bei der Phonon-Kopplung entlang einer gegebenen Kristallachse. Saphir ist ein bemerkenswertes Beispiel für variable Wärmeleitfähigkeit, basierend auf Orientierung und Temperatur, mit 35 W / (m⋅K) entlang der C-Achse und 32 W / (m⋅K) entlang der A-Achse. [23] Holz leitet im Allgemeinen besser entlang des Korns als quer. Andere Beispiele für Materialien, bei denen die Wärmeleitfähigkeit mit der Richtung variiert, sind Metalle, die einem starken Kaltpressen unterzogen wurden, laminierte Materialien, Kabel, die Materialien, die für das Space Shuttle-Wärmeschutzsystem verwendet werden, und faserverstärkte Verbundstrukturen. [24] [24]
Wenn eine Anisotropie vorliegt, stimmt die Richtung des Wärmeflusses möglicherweise nicht genau mit der Richtung des Wärmegradienten überein.
Elektrische Leitfähigkeit [ edit ]
Bei Metallen folgt die Wärmeleitfähigkeit in etwa der elektrischen Leitfähigkeit nach dem Wiedemann-Franz-Gesetz, da frei bewegliche Valenzelektronen nicht nur elektrischen Strom, sondern auch Wärme übertragen Energie. Die allgemeine Korrelation zwischen elektrischer und thermischer Leitfähigkeit gilt jedoch nicht für andere Materialien, da Phononenträger für Wärme in Nichtmetallen eine zunehmende Bedeutung haben. Hoch elektrisch leitfähiges Silber ist weniger wärmeleitend als Diamant, der ein elektrischer Isolator ist, aber aufgrund seiner geordneten Anordnung von Atomen ist es über Phononen wärmeleitend.
Magnetfeld [ edit ]
Der Einfluss von Magnetfeldern auf die Wärmeleitfähigkeit wird als thermischer Hall-Effekt oder Righi-Leduc-Effekt bezeichnet.
Gasphasen [ edit ]
Luft und andere Gase sind im Allgemeinen gute Isolatoren das Fehlen von Konvektion. Daher funktionieren viele Isoliermaterialien einfach dadurch, dass sie eine große Anzahl von mit Gas gefüllten Taschen haben, die die Wärmeleitungswege behindern. Beispiele hierfür sind expandiertes und extrudiertes Polystyrol (im Volksmund als "Styropor" bezeichnet) und Siliciumdioxid-Aerogel sowie warme Kleidung. Natürliche, biologische Isolatoren wie Pelz und Federn erzielen ähnliche Wirkungen, indem Luft in Poren, Taschen oder Hohlräumen eingeschlossen wird, wodurch die Konvektion von Luft oder Wasser in der Nähe der Haut eines Tieres drastisch verhindert wird.
Gase niedriger Dichte wie Wasserstoff und Helium haben typischerweise eine hohe Wärmeleitfähigkeit. Dichte Gase wie Xenon und Dichlordifluormethan haben eine geringe Wärmeleitfähigkeit. Eine Ausnahme: Schwefelhexafluorid, ein dichtes Gas, hat aufgrund seiner hohen Wärmekapazität eine relativ hohe Wärmeleitfähigkeit. Argon und Krypton, Gase, die dichter als Luft sind, werden häufig in Isolierverglasungen (doppelt verglaste Fenster) eingesetzt, um ihre Isolationseigenschaften zu verbessern.
Die Wärmeleitfähigkeit durch Schüttgüter in poröser oder körniger Form wird durch die Art des Gases in der Gasphase und dessen Druck bestimmt [25]. Bei niedrigeren Drücken wird die Wärmeleitfähigkeit einer Gasphase verringert, wobei dieses Verhalten durch die Knudsen-Zahl bestimmt wird, definiert als wobei ist der mittlere freie Weg von Gasmolekülen und entspricht die charakteristische Größe der Gasphase in den Poren oder intergranularen Räumen. [25]
Isotopische Reinheit [ edit ]
Die Wärmeleitfähigkeit eines Kristalls kann stark von der Isotopenreinheit abhängen, vorausgesetzt andere Gitterfehler sind vernachlässigbar. Ein bemerkenswertes Beispiel ist Diamant: Bei einer Temperatur von etwa 100 K steigt die Wärmeleitfähigkeit von 10.000 Wm -1 · K -1 für natürlichen Typ IIa-Diamanten (98,9% an ] 12 C) bis 41.000 für 99,9% angereicherten synthetischen Diamanten. Ein Wert von 200.000 ist vorhergesagt für 99,999% 12 C bei 80 K, unter der Annahme eines ansonsten reinen Kristalls. [26]
Theoretische Vorhersage [ edit ]
Die atomaren Mechanismen der Wärmeleitung variieren zwischen verschiedenen Materialien und hängen im Allgemeinen von Details der mikroskopischen Struktur und atomaren Wechselwirkungen ab. Aus diesem Grund ist die Wärmeleitfähigkeit schwer vorhersagbar. Alle Ausdrücke für die Wärmeleitfähigkeit, die genau und allgemein sind, z. die Green-Kubo-Relationen sind in der Praxis schwer anwendbar und bestehen typischerweise aus Durchschnittswerten über Mehrteilchen-Korrelationsfunktionen. [27] Eine bemerkenswerte Ausnahme ist ein verdünntes Gas, für das eine gut entwickelte Theorie existiert, die die Wärmeleitfähigkeit genau und explizit in Form von ausgedrückt hat molekulare Parameter.
In einem Gas wird die Wärmeleitung durch diskrete molekulare Kollisionen vermittelt. In einem vereinfachten Bild eines Festkörpers erfolgt die Wärmeleitung durch zwei Mechanismen: 1) die Wanderung freier Elektronen und 2) Gitterschwingungen (Phononen). Der erste Mechanismus ist bei reinen Metallen vorherrschend und der zweite Mechanismus bei nichtmetallischen Festkörpern. [28] In Flüssigkeiten dagegen sind die genauen mikroskopischen Mechanismen der Wärmeleitung kaum bekannt. [29]
Gases [ [ edit ]
In einem vereinfachten Modell eines verdünnten monatomaren Gases werden Moleküle als starre Kugeln modelliert, die sich in ständiger Bewegung befinden und elastisch miteinander und mit den Wänden ihres Behälters kollidieren. Betrachten Sie ein solches Gas bei Temperatur und mit Dichte spezifische Wärme . Unter diesen Annahmen ergibt sich eine Elementarberechnung für die Wärmeleitfähigkeit
molekulare Massewobei "/>
"/> "/> "/> "/> [7] und ist der freie Weg, die die Entfernung eines Moleküls zwischen Kollisionen misst. [30] Since ist umgekehrt proportional zur Dichte. Diese Gleichung sagt voraus, dass die Wärmeleitfähigkeit bei fester Temperatur von der Dichte unabhängig ist. Die Erklärung ist, dass eine zunehmende Dichte die Anzahl der Moleküle erhöht, die Energie transportieren, aber den durchschnittlichen Abstand verringert bevor ein Molekül übergehen kann Energie für ein anderes Molekül: Diese beiden Effekte heben sich auf. Für die meisten Gase stimmt diese Vorhersage gut mit Experimenten bei Drücken bis zu etwa 10 Atmosphären überein. [31] Andererseits zeigen Experimente einen schnelleren Temperaturanstieg als (hier "/>) λ ist die Boltzmann-Konstante{ displaystyle lambda} ist unabhängig vonUm komplexere Interpartikelwechselwirkungen zu integrieren, ist ein systematischer Ansatz erforderlich. Einen solchen Ansatz bietet die Chapman-Enskog-Theorie, die explizite Ausdrücke für die Wärmeleitfähigkeit ausgehend von der Boltzmann-Gleichung herleitet. Die Boltzmann-Gleichung liefert wiederum eine statistische Beschreibung eines verdünnten Gases für generische Interpartikelwechselwirkungen . Für ein einatomiges Gas nehmen Ausdrücke für die Form an
ist ein wirksames Teilchen Durchmesser und ist eine Funktion von Temperatur, deren explizite Form von dem Interpartikel-Wechselwirkungsgesetz abhängt. [32][33] Für starre elastische Kugeln, ist unabhängig von und sehr nahe an . Komplexere Wechselwirkungsgesetze führen zu einer schwachen Temperaturabhängigkeit. Die genaue Natur der Abhängigkeit ist jedoch nicht immer leicht zu erkennen, da wird als mehrdimensionales Integral definiert, das möglicherweise nicht in Bezug auf Elementarfunktionen ausgedrückt werden kann. An alternate, equivalent way to present the result is in terms of the gas viscosity which can also be calculated in the Chapman-Enskog approach:
where is a numerical factor which in general depends on the molecular model. For smooth spherically symmetric molecules, however, is very close to not deviating by more than for a variety of interparticle force laws.[34] Since and are each well-defined physical quantities which can be measured independent of each other, this expression provides a convenient test of the theory. For monatomic gases, such as the noble gases, the agreement with experiment is fairly good.[35]
For gases whose molecules are not spherically symmetric, the expression still holds. In contrast with spherically symmetric molecules, however, varies significantly depending on the particular form of the interparticle interactions: this is a result of the energy exchanges between the internal and translational degrees of freedom of the molecules. An explicit treatment of this effect is difficult in the Chapman-Enskog approach. Alternately, the approximate expression has been suggested by Eucken, where is the heat capacity ratio of the gas.[36][37]
The entirety of this section assumes the mean free path is small compared with macroscopic (system) dimensions. In extremely dilute gases this assumption fails, and thermal conduction is described instead by an apparent thermal conductivity which decreases with density. Ultimately, as the density goes to the system approaches a vacuum, and thermal conduction ceases entirely. For this reason a vacuum is an effective insulator.
Liquids[edit]
The exact mechanisms of thermal conduction are poorly understood in liquids: there is no molecular picture which is both simple and accurate. An example of simple but very rough theory is that of Bridgman, in which a liquid is ascribed a molecular structure similar to that of a solid, i.e. with molecules located approximately on a lattice. Elementary calculations then lead to the expression
where is the Avogadro constant, is the volume of a mole of liquid, and is the speed of sound in the liquid. This is commonly called Bridgman's equation.[38]
Metals[edit]
For metals at low temperatures the heat is carried mainly by the free electrons. In this case the mean velocity is the Fermi velocity which is temperature independent. The mean free path is determined by the impurities and the crystal imperfections which are temperature independent as well. So the only temperature-dependent quantity is the heat capacity cwhich, in this case, is proportional to T. So
with k0 a constant. For pure metals such as copper, silver, etc. l is large, so the thermal conductivity is high. At higher temperatures the mean free path is limited by the phonons, so the thermal conductivity tends to decrease with temperature. In alloys the density of the impurities is very high, so l and, consequently kare small. Therefore, alloys, such as stainless steel, can be used for thermal insulation.
Lattice waves[edit]
Heat transport in both amorphous and crystalline dielectric solids is by way of elastic vibrations of the lattice (phonons). This transport mode is limited by the elastic scattering of acoustic phonons at lattice defects. These predictions were confirmed by the experiments of Chang and Jones on commercial glasses and glass ceramics, where the mean free paths were limited by "internal boundary scattering" to length scales of 10−2 cm to 10−3 cm.[39][40]
The phonon mean free path has been associated directly with the effective relaxation length for processes without directional correlation. If Vg is the group velocity of a phonon wave packet, then the relaxation length is defined as:
where t is the characteristic relaxation time. Since longitudinal waves have a much greater phase velocity than transverse waves,[41]Vlong is much greater than Vtransand the relaxation length or mean free path of longitudinal phonons will be much greater. Thus, thermal conductivity will be largely determined by the speed of longitudinal phonons.[39][42]
Regarding the dependence of wave velocity on wavelength or frequency (dispersion), low-frequency phonons of long wavelength will be limited in relaxation length by elastic Rayleigh scattering. This type of light scattering from small particles is proportional to the fourth power of the frequency. For higher frequencies, the power of the frequency will decrease until at highest frequencies scattering is almost frequency independent. Similar arguments were subsequently generalized to many glass forming substances using Brillouin scattering.[43][44][45][46]
Phonons in the acoustical branch dominate the phonon heat conduction as they have greater energy dispersion and therefore a greater distribution of phonon velocities. Additional optical modes could also be caused by the presence of internal structure (i.e., charge or mass) at a lattice point; it is implied that the group velocity of these modes is low and therefore their contribution to the lattice thermal conductivity λL (L) is small.[47]
Each phonon mode can be split into one longitudinal and two transverse polarization branches. By extrapolating the phenomenology of lattice points to the unit cells it is seen that the total number of degrees of freedom is 3pq when p is the number of primitive cells with q atoms/unit cell. From these only 3p are associated with the acoustic modes, the remaining 3p(q − 1) are accommodated through the optical branches. This implies that structures with larger p and q contain a greater number of optical modes and a reduced λL.
From these ideas, it can be concluded that increasing crystal complexity, which is described by a complexity factor CF (defined as the number of atoms/primitive unit cell), decreases λL.[48][not in citation given] This was done by assuming that the relaxation time τ decreases with increasing number of atoms in the unit cell and then scaling the parameters of the expression for thermal conductivity in high temperatures accordingly.[47]
Describing of anharmonic effects is complicated because exact treatment as in the harmonic case is not possible and phonons are no longer exact eigensolutions to the equations of motion. Even if the state of motion of the crystal could be described with a plane wave at a particular time, its accuracy would deteriorate progressively with time. Time development would have to be described by introducing a spectrum of other phonons, which is known as the phonon decay. The two most important anharmonic effects are the thermal expansion and the phonon thermal conductivity.
Only when the phonon number ‹n› deviates from the equilibrium value ‹n›0can a thermal current arise as stated in the following expression
where v is the energy transport velocity of phonons. Only two mechanisms exist that can cause time variation of ‹n› in a particular region. The number of phonons that diffuse into the region from neighboring regions differs from those that diffuse out, or phonons decay inside the same region into other phonons. A special form of the Boltzmann equation
states this. When steady state conditions are assumed the total time derivate of phonon number is zero, because the temperature is constant in time and therefore the phonon number stays also constant. Time variation due to phonon decay is described with a relaxation time (τ) approximation
which states that the more the phonon number deviates from its equilibrium value, the more its time variation increases. At steady state conditions and local thermal equilibrium are assumed we get the following equation
Using the relaxation time approximation for the Boltzmann equation and assuming steady-state conditions, the phonon thermal conductivity λL can be determined. The temperature dependence for λL originates from the variety of processes, whose significance for λL depends on the temperature range of interest. Mean free path is one factor that determines the temperature dependence for λLas stated in the following equation
where Λ is the mean free path for phonon and denotes the heat capacity. This equation is a result of combining the four previous equations with each other and knowing that for cubic or isotropic systems and .[49]
At low temperatures (< 10 K) the anharmonic interaction does not influence the mean free path and therefore, the thermal resistivity is determined only from processes for which q-conservation does not hold. These processes include the scattering of phonons by crystal defects, or the scattering from the surface of the crystal in case of high quality single crystal. Therefore, thermal conductance depends on the external dimensions of the crystal and the quality of the surface. Thus, temperature dependence of λL is determined by the specific heat and is therefore proportional to T3.[49]
Phonon quasimomentum is defined as ℏq and differs from normal momentum because it is only defined within an arbitrary reciprocal lattice vector. At higher temperatures (10 K < T < Θ), the conservation of energy and quasimomentum where q1 is wave vector of the incident phonon and q2q3 are wave vectors of the resultant phonons, may also involve a reciprocal lattice vector G complicating the energy transport process. These processes can also reverse the direction of energy transport.
Therefore, these processes are also known as Umklapp (U) processes and can only occur when phonons with sufficiently large q-vectors are excited, because unless the sum of q2 and q3 points outside of the Brillouin zone the momentum is conserved and the process is normal scattering (N-process). The probability of a phonon to have energy E is given by the Boltzmann distribution . To U-process to occur the decaying phonon to have a wave vector q1 that is roughly half of the diameter of the Brillouin zone, because otherwise quasimomentum would not be conserved.
Therefore, these phonons have to possess energy of which is a significant fraction of Debye energy that is needed to generate new phonons. The probability for this is proportional to with . Temperature dependence of the mean free path has an exponential form . The presence of the reciprocal lattice wave vector implies a net phonon backscattering and a resistance to phonon and thermal transport resulting finite λL,[47] as it means that momentum is not conserved. Only momentum non-conserving processes can cause thermal resistance.[49]
At high temperatures (T > Θ), the mean free path and therefore λL has a temperature dependence T−1to which one arrives from formula by making the following approximation [ <img src="https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6fa801ffa35e7a71bb72a28892329bb42a295a4e" class="mwe-math-fallback-image-inline" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:16.666ex; height:2.843ex;" alt="{displaystyle {e}^{x}propto x{text{ }},{text{ }}left(xright)<1}"/>clarification needed] and writing . This dependency is known as Eucken's law and originates from the temperature dependency of the probability for the U-process to occur.[47][49]
Thermal conductivity is usually described by the Boltzmann equation with the relaxation time approximation in which phonon scattering is a limiting factor. Another approach is to use analytic models or molecular dynamics or Monte Carlo based methods to describe thermal conductivity in solids.
Short wavelength phonons are strongly scattered by impurity atoms if an alloyed phase is present, but mid and long wavelength phonons are less affected. Mid and long wavelength phonons carry significant fraction of heat, so to further reduce lattice thermal conductivity one has to introduce structures to scatter these phonons. This is achieved by introducing interface scattering mechanism, which requires structures whose characteristic length is longer than that of impurity atom. Some possible ways to realize these interfaces are nanocomposites and embedded nanoparticles/structures.
Conversion from specific to absolute units, and vice versa[edit]
Specific thermal conductivity is a material property used to compare the heat-transfer ability of different materials to each other. Absolute thermal conductivityhowever, is a component property used to compare the heat-transfer ability of different components to each other. Components, as opposed to materials, take into account size and shape, including basic properties such as thickness and area, instead of just material type. In this way, thermal-transfer ability of components of the same physical dimensions, but made of different materials, may be compared and contrasted, or components of the same material, but with different physical dimensions, may be compared and contrasted.
In component datasheets and tables, since actual, physical components with distinct physical dimensions and characteristics are under consideration, thermal resistance is frequently given in absolute units of or since the two are equivalent. However, thermal conductivity, which is its reciprocal, is frequently given in specific units of . It is therefore often-times necessary to convert between absolute and specific units, by also taking a component's physical dimensions into consideration, in order to correlate the two using information provided, or to convert tabulated values of material thermal conductivity into absolute thermal resistance values for use in thermal resistance calculations. This is particularly useful, for example, when calculating the maximum power a component can dissipate as heat, as demonstrated in the example calculation here.
"Thermal conductivity λ is defined as ability of material to transmit heat and it is measured in watts per square metre of surface area for a temperature gradient of 1 K per unit thickness of 1 m".[50] Therefore, specific thermal conductivity is calculated as:
where:
- = specific thermal conductivity (W/(K·m))
- = power (W)
- = area (m2) = 1 m2 during measurement
- = thickness (m) = 1 m during measurement
= temperature difference (K, or °C) = 1 K during measurement
Absolute thermal conductivity, on the other hand, has units of or and can be expressed as
where = absolute thermal conductivity (W/K, or W/°C).
Substituting for into the first equation yields the equation which converts from absolute thermal conductivity to specific thermal conductivity:
Solving for we get the equation which converts from specific thermal conductivity to absolute thermal conductivity:
Again, since thermal conductivity and resistivity are reciprocals of each other, it follows that the equation to convert specific thermal conductivity to absolute thermal resistance is:
- where
- = absolute thermal resistance (K/W, or °C/W).
Example calculation[edit]
The thermal conductivity of T-Global L37-3F thermal conductive pad is given as 1.4 W/(mK). Looking at the datasheet and assuming a thickness of 0.3 mm (0.0003 m) and a surface area large enough to cover the back of a TO-220 package (approx. 14.33 mm x 9.96 mm [0.01433 m x 0.00996 m]),[51] the absolute thermal resistance of this size and type of thermal pad is:
This value fits within the normal values for thermal resistance between a device case and a heat sink: "the contact between the device case and heat sink may have a thermal resistance of between 0.5 up to 1.7 ºC/W, depending on the case size, and use of grease or insulating mica washer".[52]
Equations[edit]
In an isotropic medium the thermal conductivity is the parameter k in the Fourier expression for the heat flux
where is the heat flux (amount of heat flowing per second and per unit area) and the temperature gradient. The sign in the expression is chosen so that always k > 0 as heat always flows from a high temperature to a low temperature. This is a direct consequence of the second law of thermodynamics.
In the one-dimensional case q = H/A with H the amount of heat flowing per second through a surface with area A and the temperature gradient is dT/dx so
In case of a thermally insulated bar (except at the ends) in the steady state H is constant. If A is constant as well the expression can be integrated with the result
where TH and TL are the temperatures at the hot end and the cold end respectively, and L is the length of the bar. It is convenient to introduce the thermal-conductivity integral
The heat flow rate is then given by
If the temperature difference is small k can be taken as constant. In that case
See also[edit]
References[edit]
- Notes
- ^ 1 Btu/(hr⋅ft⋅°F) = 1.730735 W/(m⋅K)
- ^ R-values and U-values quoted in the US (based on the imperial units of measurement) do not correspond with and are not compatible with those used outside the US (based on the SI units of measurement).
- References
- ^
- ^ Bird, Stewart, and Lightfoot pp. 266-267
- ^ Holman, J.P. (1997), Heat Transfer (8th ed.), McGraw Hill, p. 2, ISBN 0-07-844785-2
- ^ Bejan, Adrian (1993), Heat TransferJohn Wiley & Sons, pp. 10–11, ISBN 0-471-50290-1
- ^ Bird, Stewart, & Lightfoot, p. 267
- ^ Bejan, p. 34
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Further reading[edit]
Undergraduate-level texts (engineering)[edit]
- . A standard, modern reference.
- Incropera, Frank P.; DeWitt, David P. (1996), Fundamentals of heat and mass transfer (4th ed.), Wiley, ISBN 0-471-30460-3
- Bejan, Adrian (1993), Heat TransferJohn Wiley & Sons, ISBN 0-471-50290-1
- Holman, J.P. (1997), Heat Transfer (8th ed.), McGraw Hill, ISBN 0-07-844785-2
- Callister, William D. (2003), "Appendix B", Materials Science and Engineering - An IntroductionJohn Wiley & Sons, ISBN 0-471-22471-5
Undergraduate-level texts (physics)[edit]
- Halliday, David; Resnick, Robert; & Walker, Jearl (1997). Fundamentals of Physics (5th ed.). John Wiley and Sons, New York ISBN 0-471-10558-9. An elementary treatment.
- Daniel V. Schroeder (1999), An Introduction to Thermal PhysicsAddison Wesley, ISBN 978-0-201-38027-9. A brief, intermediate-level treatment.
- Reif, F. (1965), Fundamentals of Statistical and Thermal PhysicsMcGraw-Hill. An advanced treatment.
Graduate-level texts[edit]
- Balescu, Radu (1975), Equilibrium and Nonequilibrium Statistical MechanicsJohn Wiley & Sons, ISBN 978-0-471-04600-4
- Chapman, Sydney; Cowling, T.G. (1970), The Mathematical Theory of Non-Uniform Gases (3rd ed.), Cambridge University Press. A very advanced but classic text on the theory of transport processes in gases.
- Reid, C. R., Prausnitz, J. M., Poling B. E., Properties of gases and liquidsIV edition, Mc Graw-Hill, 1987
- Srivastava G. P (1990), The Physics of Phonons. Adam Hilger, IOP Publishing Ltd, Bristol
External links[edit]
. Dieses Versagen der Elementartheorie lässt sich auf das stark vereinfachte Modell der "elastischen Kugel" zurückführen, insbesondere auf die Tatsache, dass die interpartikulären Attraktionen, die in allen Gasen der realen Welt vorhanden sind, ignoriert werden. - Wärmewiderstand = gemessen in WK -1 -2
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